sábado, 22 de marzo de 2014

Alcance máximo de un chorro de agua en un tubería

Otro problema interesante propuesto por uno de los miembros de nuestra Sociedad Peruana de Docentes de Física.

Alcance máximo de un un chorro de agua en un tubería
Una boquilla, ubicada en el extremo inferior A de una tubería cilíndrica de diámetro d = 1 m y pendiente 1%, descarga sobre el interior de esta tubería un chorro de agua con una velocidad vo = 10 m/s. Determine el máxima distancia R que puede alcanzar este chorro de agua, a lo largo de la tubería. Considere g = 10 m/s2.
Resolución
Es un hecho conocido cuando el ángulo φ con que se lanza un proyectil desde la superficie de la tierra va aumentando, comenzando desde un valor pequeño, el alcance horizontal R también aumenta hasta alcanzar un valor máximo que se da cuando φ = 45o.
En este proceso, cuando el ángulo de lanzamiento φ aumenta de 0 a 45o, la altura máxima alcanzada por el proyectil también aumenta.
Pero en el problema propuesto nos piden el alcance máximo R con la limitante que existe una altura máxima que puede alcanzar el chorro de agua (no debe chocar con las paredes de la tubería).
De este razonamiento deducimos que el alcance R será máximo cuando el chorro de agua roce la pared interna superior de la tubería.
En este problema la pendiente de la tubería es del 1% (tanθ = 0,01) lo que indica que el eje de la tubería se encuentra ligeramente inclinada. 
Para resolver este problema, por criterios académicos, asumiremos gráficamente que la tubería se encuentra notoriamente inclinada y lo primero que haremos es tomar un sistema de coordenadas xy ubicado en un plano vertical, donde el eje x sea paralelo al eje de la tubería.
Descompongamos la velocidad inicial de lanzamiento v y la gravedad g en componentes rectangulares a lo largo de dichos ejes coordenados y analizaremos cada uno de los movimientos componentes (ambos son MRUA).
Vamos a plantear las ecuaciones, considerando que como el ángulo θ es pequeño las funciones seno y coseno de dicho ángulo son aproximadamente 0 y 1 respectivamente.
Primero, determinemos el tiempo que una partícula de agua tarda en recorrer el tramo BC (que es igual al que tarda en recorrer el tramo AB), teniendo en cuenta que la velocidad inicial del movimiento componente a lo largo del eje y, en este tramo, es nula. 
A continuación, determinemos el ángulo ε que forma la velocidad de lanzamiento con el eje x teniendo en cuenta que la velocidad final del movimiento componente a lo largo del eje y, en el tramo AB, es nula.
Reemplazando en esta ecuación el tiempo t calculado en el paso anterior, y aproximando cosθ a uno, concluimos que:
Finalmente, determinaremos el alcance horizontal R (máximo) teniendo en cuenta que el movimiento componente a lo largo del eje x, en el tramo AC, se da en un tiempo 2t y que senθ es aproximadamente igual a cero.

miércoles, 19 de marzo de 2014

Curvatura de la luz en un medio heterogéneo

Este interesante problema se propuso en la Sociedad Peruana de Docentes de Física.

Curvatura de la luz en un medio heterogéneo
Un bloque de forma de paralelepipedo está hecho de un material cuyo índice de refracción varía con la distancia x al eje vertical según la ley:
donde x está en cm y r = 13 cm.
Un rayo de luz que proviene del aire incide en el bloque de espesor L mostrado en la figura en el punto O con un ángulo de incidencia que tiende a 0. Si este rayo a atravesar el bloque se curva de modo que cuando emerge por el punto A hacia el aire su ángulo de refracción es α = 30o, determine el índice de refracción del bloque en el punto A y la abscisa de este punto.
Resolución
Como el ángulo de incidencia en el punto O tiende a cero, el ángulo de refracción cuando el rayo penetra el bloque también tenderá a cero.
El rayo se curva de la manera que se muestra en la figura debido a que conforme el rayo se va alejando del eje y este va penetrando capaz de mayor índice de refracción.
De las ecuaciones que resultan de aplicar sucesivamente la ley de Snell en la refracción que resulta cuando el rayo de luz pasa de una capa a otra, se demuestra que el producto del índice de refracción inicial (no) multiplicado por el seno de 90o es igual producto del índice de refracción final (n) por el seno del angulo φ

A continuación apliquemos la ley de Snell a la refracción que se produce cuando el rayo de luz emerge del bloque:

Teniendo en cuenta que no = 1,2 (que es valor de n cuando x = 0), resolviendo las ecuaciones (1) y (2) tenemos se deduce que n = 1,3 (y la abscisa x del punto donde el rayo emerge es x = 1 cm).
.